【你也能看得懂的电磁场与电磁波系列连载 13】

在上一个连载里面，我们引入了真空和介质中的安培环路定理。那么这样，我们就可以非常方便地求解某些对称的磁场了。那么很电场类似，在学习磁场时，我们也需要讨论一下磁场的边界条件。

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说实话，磁场边界方程的推导和静电场里面的思路几乎一模一样。所以我们这里简单看一看：
我们首先根据静磁场的第一个方程：

那么我们有：$$\bar{n}\cdot \overline{B_1}-\bar{n}\cdot \overline{B_2}=0$$
即我们得出——静磁场在边界处的法向方向连续。

接下来，我们根据静磁场的第二个基本方程：


可以得到：$$\overline{H_1}\cdot \overline{a_t}-\overline{H_2}\cdot \overline{a_t}=\overline{J_s}$$
根据我们在连载8里面的分析，就可以得出：

所以我们可以得知：磁场的切向方向是不连续的！（当然 ，如果是理想的分界面：即没有面电流的情况下那就是连续的）

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那么这就是静磁场的边界方程啦，其实我们回过头再来看一看安培环路定理，其实，安培环路定理已经暗暗地向我们揭示了电生磁的规律了。但是还没完，在下一个连载里面，我们将给大家展示安培环路定理的矛盾之处，并且将会修正我们现在的安培环路定理， 得到真正意义上能够描述电生磁的 $Mexwell$ 的另一个方程！