为什么信号都能够用正弦信号表示？

1 矢量分解

$$我们知道两个矢量V_{2}and{V}_1相互正交，夹角为90°$$
即$$V_2\cdot V_1=\left|V_1\right|\cdot \left|V_2\right|cos90°=0$$
在这个平面坐标上可以对任意方向的信号进行二维分解

如上图我们对V进行分解即使用V1和V2表示出来
$$V=c_1{V}_2+c_2{V}_2$$
其中 c 1 = ∣ V → ∣ c o s θ 1 ∣ V → 1 ∣ = V → ⋅ V → 1 V → 1 ⋅ V → 1 c_1=\frac{\left|\overrightarrow V\right|cos\theta_1}{\left|\overrightarrow V_1\right|}=\frac{\overrightarrow V \cdot \overrightarrow V_1}{\overrightarrow V_1 \cdot \overrightarrow V_1} c1​= ​V 1​ ​ ​V ​cosθ1​​=V 1​⋅V 1​V ⋅V 1​​
c 2 = ∣ V → ∣ c o s θ 2 ∣ V → 2 ∣ = V → ⋅ V → 2 V → 2 ⋅ V → 2 c_2=\frac{\left|\overrightarrow V\right|cos\theta_2}{\left|\overrightarrow V_2\right|}=\frac{\overrightarrow V \cdot \overrightarrow V_2}{\overrightarrow V_2 \cdot \overrightarrow V_2} c2​= ​V 2​ ​ ​V ​cosθ2​​=V 2​⋅V 2​V ⋅V 2​​
同理我们对于三维向量进行分解

$$V=c_1{V}_2+c_2{V}_2+c_3{V}_3$$
其中 c 1 = ∣ V → ∣ c o s θ 1 ∣ V → 1 ∣ = V → ⋅ V → 1 V → 1 ⋅ V → 1 c_1=\frac{\left|\overrightarrow V\right|cos\theta_1}{\left|\overrightarrow V_1\right|}=\frac{\overrightarrow V \cdot \overrightarrow V_1}{\overrightarrow V_1 \cdot \overrightarrow V_1} c1​= ​V 1​ ​ ​V ​cosθ1​​=V 1​⋅V 1​V ⋅V 1​​
c 2 = ∣ V → ∣ c o s θ 2 ∣ V → 2 ∣ = V → ⋅ V → 2 V → 2 ⋅ V → 2 c_2=\frac{\left|\overrightarrow V\right|cos\theta_2}{\left|\overrightarrow V_2\right|}=\frac{\overrightarrow V \cdot \overrightarrow V_2}{\overrightarrow V_2 \cdot \overrightarrow V_2} c2​= ​V 2​ ​ ​V ​cosθ2​​=V 2​⋅V 2​V ⋅V 2​​
c 3 = ∣ V → ∣ c o s θ 3 ∣ V → 3 ∣ = V → ⋅ V → 3 V → 3 ⋅ V → 3 c_3=\frac{\left|\overrightarrow V\right|cos\theta_3}{\left|\overrightarrow V_3\right|}=\frac{\overrightarrow V \cdot \overrightarrow V_3}{\overrightarrow V_3 \cdot \overrightarrow V_3} c3​= ​V 3​ ​ ​V ​cosθ3​​=V 3​⋅V 3​V ⋅V 3​​
由低维推广至高维，我们可以知道n维空间的任意矢量V,可以准确表示为n个正交矢量的线性组合，即：
$$V=c_1{V}_2+c_2{V}_2+\cdots +c_n{V}_n$$
其中任意$$c_r=\frac{V\cdot V_r}{V_r\cdot V_r}$$
$$V_i\cdot V_j=0(i\ne j)$$

我们可以将这种矢量分解的思想推广至信号分解中。

2 信号分解

信号正交：在($t_1$,$t_2$)区间的两个函数${\phi }_1（t）$和${\phi }_2（t）$满足${\int }_{t_1}^{t_2}{\phi }_1（t）{\phi }_2（t{）}^{\ast }\mathrm{d}t=0$（信号卷积为0），则称${\phi }_1（t）$和${\phi }_2（t）$在该区间内正交。
对于已知信号的分解我们需要先找到一个正交函数集（即映射的平面坐标轴，于多个函数而言在($t_1$,$t_2$)区间的n个函数${\phi }_1（t），{\phi }_2（t），\cdots ,{\phi }_n（t）$满足${\int }_{t_1}^{t_2}{\phi }_i（t）{\phi }_j（t{）}^{\ast }\mathrm{d}t=0（i\ne j）$，则称该函数集在该区间内正交。

另外信号的分解更加苛刻一点，需要完备正交函数集即在正交函数集外，不存在任何函数$\phi (t)$满足
${\int }_{t_1}^{t_2}\phi （t）{\phi }_j（t{）}^{\ast }\mathrm{d}t=0（{\phi }_j取自正交函数集）$

则该正交函数集便升级为完备正交函数集

恰好有两个典型的完备正交函数集在区间$(t_0,t_0+T)$
(1)三角函数集{$1，cos(n\Omega t),sin(n\Omega t),n=1,2,\cdots$}
(2)虚指数函数集{$e^{jn\Omega t},n=0,\pm 1,\pm 2,\cdots$}
可自行进行证明，傅里叶已证实
接下来我梦使用信号正交分解

为了求解$f(t)$与我们近似函数之间误差最小，引入一个均方误差函数
$$\overline{{\epsilon }^2}=\frac{1}{t_2-t_1}{\int }_{t_1}^{t_2}[f(t)-\sum _{j=1}^n{C}_j{\phi }_j(t){]}^2\mathrm{d}t$$
对其求$C_i$偏导,并令其等于0
$$\frac{\partial \overline{{\epsilon }^2}}{\partial C_i}=\frac{\partial {\int }_{t_1}^{t_2}[f(t)-{\sum }_{j=1}^n{C}_j{\phi }_j(t){]}^2\mathrm{d}t}{\partial C_i}$$
对于求和项而言两两正交所以只留下$C_i^2{\phi }_i^2$，展开被积积分，并求导，只有两项不为0即
$$-2{\int }_{t_1}^{t_2}f(t){\phi }_i(t)\mathrm{d}t+2C_i{\int }_{t_1}^{t_2}{\phi }_i^2(t)\mathrm{d}t=0$$
即
$$C_i=\frac{{\int }_{t_1}^{t_2}f(t){\phi }_i(t)\mathrm{d}t}{{\int }_{t_1}^{t_2}{\phi }_i^2(t)\mathrm{d}t}=\frac{1}{K}{\int }_{t_1}^{t_2}f(t){\phi }_i(t)\mathrm{d}t$$
回代：

可知取得项数越多即n越大，均方误差越小。当$n\to \infty$时，均方误差为0

3 结论

任意信号可以表示为无穷个正交函数之和即：
$$f(t)=C_1{\phi }_1（t）+C_2{\phi }_2（t）+\cdots +C_n{\phi }_n（t）=\sum _{i=1}^{\infty }{C}_i\phi (t)$$
也可称为正交展开式，或者广义傅里叶级数。
因此任意信号可以使用正弦完备正交函数集来表示

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参考视频讲解：

郭宝龙信号系统讲解