Rho

蚁群算法 matlab程序（已执行）

已经执行过，无误， function [R_best,L_best,L_ave,Shortest_Route,Shortest_Length]=ACATSP(C,NC_max,m,Alpha,Beta,Rho
·2015-11-11 11:54

【CODECHEF】【phollard rho + miller_rabin】The First Cube

All submissions for this problem are available. Read problems statements in Mandarin Chinese and Russian. This problem's statement is really a short one. You are given an integer S. Consider an i
·2015-11-11 09:25

大数分解 pollard_rho

  #include<iostream>#include<algorithm>using namespace std;long long factor[110], cnt;long long Mul_Mod(long long a, long long b, long long c) { if (b == 0) return 0; l
·2015-11-11 06:57

Autoencoders

其实，autoencoder做的就是降维，我觉得最让我眼睛一亮的地方是，用KL divergence(\ref{kl})做约束实现sparsity，相当于把$\rho$跟$\hat{\rho}$都看成是一种分布
·2015-11-11 04:44

poj1881：素因子分解+素数测试

很好的入门题 先测试是否为素数，若不是则进行素因子分解，算法详见总结贴 miller robin 和pollard rho算法 AC代码 #include <iostream> #
·2015-11-11 04:24

设置R更新源

r["CRAN"] <- "http://mirrors.aliyun.com/CRAN/" options(repos=r)}) 注意 $Rho
·2015-11-11 02:51

PKU 2429 GCD & LCM Inverse

大数分解pollard-rho 素数判定miller-rabin #include<stdio.h> #include<time.h> #include<stdlib.h
·2015-11-11 00:56

Miller_Rabin、 Pollard_rho Template

Multiply  and pow Function: //计算 (a*b)%c. a,b都是ll的数，直接相乘可能溢出的 // a,b,c <2^63 ll mult_modq(ll a,ll b,ll c){ a %= c; b %= c; ll ret = 0; while(b){ if(b &
·2015-11-10 23:06

计算广义积分$$\int_0^{+\infty}\cos x^p {\rm d}x,\int_0^{+\infty}\sin x^p {\rm d}x, p>1$$

2p}\}$上引入辅助函数$e^{iz^p}$, 其中$z^p=|z|^pe^{ip{\rm Arg}z}$,$0<{\rm Arg}z<\frac{\pi}{2p}$, 再设$0<\rho
·2015-11-10 22:02

poj1881：素因子分解+素数测试

很好的入门题 先测试是否为素数，若不是则进行素因子分解，算法详见总结贴 miller robin 和pollard rho算法 AC代码 #include <iostream> #
·2015-11-10 22:28

pollard_rho 算法进行质因数分解

1 //************************************************ 2 //pollard_rho 算法进行质因数分解 3 //*************
·2015-11-07 13:46

Miller_Rabin和Pollard Rho算法

废话不说贴代码PollardRhoMiller_RabinMiller_Rabinboolmiller_rabin(LLaa,LLp) { intcnt=0; LLres=p-1,u; while(res%2==0) { res/=2; cnt++; } u=ksm(aa,res,p); if(u==1)return1; for(inti=0;i1)returnd; } } } voidrho(L
Sakai_Masato·2015-11-04 21:00

2012春季ACM内部测试赛5(水版解题报告）

F: 官方说是用the Pollard Rho算法做的，不是太理解。 比赛的时候，由于数据太大，int 型超内存，pc 用char
·2015-11-02 14:44

HDU 3864 D_num （pollard_rho大数素数分解）

D_num Time Limit: 2000/1000 MS (Java/Others)    Memory Limit: 65536/32768 K (Java/Others)Total Submission(s): 2046    Accepted Submission(s): 573 Problem Desc
·2015-10-31 12:13

大素数判断和素因子分解（miller-rabin，Pollard_rho算法）

传说中的随机算法。 效率极高。 可以对一个2^63的素数进行判断。 可以分解比较大的数的因子。 #include<stdio.h> #include<string.h> #include<stdlib.h> #include<time.h> #include<iostream> #include<algorith
·2015-10-31 12:52

POJ1811_Prime Test【Miller Rabin素数测试】【Pollar Rho整数分解】

Prime Test Time Limit: 6000MS Memory Limit: 65536K Total Submissions: 29193 Accepted: 7392 Case Time Limit: 4000MS Description Given a big integer number, you are required to find out
·2015-10-31 12:36

大素数判断和素因子分解【miller-rabin和Pollard_rho算法】

集训队有人提到这个算法，就学习一下，如果用到可以直接贴模板，例题：POJ 1811 转自：http://www.cnblogs.com/kuangbin/archive/2012/08/19/2646396.html   传说中的随机算法。 效率极高。 可以对一个2^63的素数进行判断。 可以分解比较大的数的因子。 1 #include<stdio.h>
·2015-10-31 10:19

poj1811

若不是，则pollard_rho分解质因子，找到最小即可。 Miller-rabin Miller-rabin算法是一个用来快速判断一个正整数是否为素数的算法。
·2015-10-30 12:03

HDU-3864 D_num Miller_Rabin和Pollard_rho

Miller_Rabin和Pollard_rho模板题，复杂度O(n^(1/4))，注意m^3=n的情况。
·2015-10-27 14:37

【EmguCV】C#实现HOG与SVM的几个问题

  关于SVM中的alpha、rho向量 由于EmguCV封装的更加彻底，在C#中并不能跟C++一样通过重载获得这两个中间变量 //继承自CvSVM的类，因为生成setSVMDetector
·2015-10-27 12:37

POJ1811-Prime Test-素数测试+Pollard rho因数分解

题意：给你一个数n(n #include #include typedef__int64LL; intT; LLn,s; LLfactor[110000]; LLmods(LLx,LLy,LLn){ x%=n; y%=n; LLtmp=0; while(y){ if(y&1) tmp=(tmp+x)%n; x=(x>=1; } returntmp; } LLpow(LLx,LLy,LLn) { x
viphong·2015-10-27 08:00

Miller_Rabin素数判断，rho

safe保险一点5吧。我是MR： 1 const int Safe=3; 2 int gcd(int a,int b){return !b?a:gcd(b,a%b);} 3 int mul(int a,int b,int p){ 4 int tmp=(a*b-(int)((double)a/p*b+1e-8)*p); 5 return tmp<0?tmp
·2015-10-21 12:45

[物理学与PDEs]第5章习题3 第二 Piola 应力张量的对称性

  证明: 由 $$\beex \bea \int_{G_t}\rho\sex{{\bf y}\times\cfrac{\rd {\bf v}}{\rd t}}\rd y &=\int
·2015-10-21 11:10

[物理学与PDEs]第5章第5节 弹性动力学方程组及其数学结构

 线性弹性动力学方程组 $$\beex \bea 0&=\rho_0\cfrac{\p{\bf v}}{\p t}-\Div_x{\bf P}-\rho_0{\bf b}\\ &
·2015-10-21 11:07

[物理学与PDEs]第5章第3节 守恒定律, 应力张量

5. 3 守恒定律, 应力张量       5. 3. 1 质量守恒定律    $$\bex \cfrac{\p \rho}{\p t}+\
·2015-10-21 11:04

[物理学与PDEs]第4章习题3 一维理想反应流体力学方程组的数学结构

证明: 由 (3. 10), (3. 12), (3. 13) 知 $$\bex \cfrac{1}{\rho c^2}\cfrac{\p p}{\p t} +\cfrac{u}{\rho c^2}\cfrac
·2015-10-21 11:58

[物理学与PDEs]第4章习题2 反应力学方程组形式的化约 - 能量守恒方程

  证明: 注意到 $$\beex \bea &\quad\cfrac{\p}{\p t}\sex{\cfrac{1}{2}\rho u^2} +\Div\sez{\cfrac{1}
·2015-10-21 11:58

[物理学与PDEs]第4章习题1 反应力学方程组形式的化约 - 动量方程与未燃流体质量平衡方程

  证明: 注意到 $$\beex \bea \cfrac{\p}{\p t}(\rho{\bf u}) +\Div(\rho{\bf u}\otimes{\bf u})&=\sez
·2015-10-21 11:57

[物理学与PDEs]第4章第3节 一维反应流体力学方程组 3.2 一维反应流体力学方程组的 Lagrange 形式

}&=0,\\ \cfrac{\p u}{\p t'}+\cfrac{\p p}{\p m}-\cfrac{\p}{\p m} \sez{\sex{\cfrac{4}{3}\mu+\mu'}\rho
·2015-10-21 11:56

[物理学与PDEs]第4章第3节 一维反应流体力学方程组 3.1 一维反应流体力学方程组

1、 一维粘性热传导反应流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\p\rho}{\p t}&+\cfrac{\p}{\p x}(\rho u)=0,\\ \cfrac{\p}{\
·2015-10-21 11:55

[物理学与PDEs]第4章第2节 反应流体力学方程组 2.2 反应流体力学方程组形式的化约

  粘性热传导反应流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\rd \rho}{\rd t}&+\rho \Div{\bf u}=0,\\ \cfrac{\rd Z}{\
·2015-10-21 11:54

[物理学与PDEs]第4章第2节 反应流体力学方程组 2.3 混合气体状态方程

  对多方气体 (理想气体当 $T$ 不高时可近似认为), $$\bex p=(\gamma-1)e^\frac{S-S_0}{c_V}\rho^\gamma,\
·2015-10-21 11:54

[物理学与PDEs]第3章习题4 理想磁流体的能量守恒方程

试证明: 对理想磁流体, 能量守恒方程 (4. 14) 可以写为如下形式: $$\beex \bea \cfrac{\p}{\p t}&\sex{\rho e+\cfrac{1}{2}\rho
·2015-10-21 11:52

[物理学与PDEs]第3章习题5 一维理想磁流体力学方程组的数学结构

解答: 由 (5. 12),(5. 16) 知 $$\beex \bea 0&=\cfrac{\p p}{\p \rho}\sex{\cfrac{\p \rho}{\p t}+u_1\cfrac
·2015-10-21 11:52

[物理学与PDEs]第3章习题2 仅受重力作用的定常不可压流理想流体沿流线的一个守恒量

设定常 (即 $\cfrac{\p {\bf u}}{\p t}={\bf 0}$)、不可压缩 (设 $\rho=1$) 的理想流体所受的体积力仅为重力.
·2015-10-21 11:51

[物理学与PDEs]第3章第3节 电导率 $\sigma$ 为无穷时的磁流体力学方程组 3.1 电导率 $\sigma$ 为无穷时的磁流体力学方程组

cfrac{\p {\bf H}}{\p t} &-\rot({\bf u}\times{\bf H})={\bf 0},\\ \Div&{\bf H}=0,\\ \cfrac{\p \rho
·2015-10-21 11:50

[物理学与PDEs]第3章第3节 电导率 $\sigma$ 为无穷时的磁流体力学方程组 3.3 磁场线``冻结''原理

事实上, $\cfrac{{\bf H}}{\rho}$, $\rd {\bf r}$ 满足同一线性齐次 ODE 组: $$\bex \cfrac{\rd {\bf x}}{\rd t}=\sex{{\
·2015-10-21 11:50

[物理学与PDEs]第3章第2节 磁流体力学方程组 2.1 考虑到导电媒质 (等离子体) 的运动对 Maxwell 方程组的修正

 Maxwell 方程组 $$\bee\label{3_2_1_Maxwell} \bea \Div{\bf D}&=\rho_f,\\ \rot{\bf E}&=-\cfrac
·2015-10-21 11:49

[物理学与PDEs]第3章第2节 磁流体力学方程组 2.3 磁流体力学方程组

amp;-\rot({\bf u}\times{\bf H})=\cfrac{1}{\sigma\mu_0}\lap{\bf H},\\ \Div&{\bf H}=0,\\ \cfrac{\p \rho
·2015-10-21 11:49

[物理学与PDEs]第3章第2节 磁流体力学方程组 2.2 考虑到电磁场的存在对流体力学方程组的修正

 连续性方程 $$\bex \cfrac{\p \rho}{\p t}+\Div(\rho{\bf u})=0.  \eex$$     2.
·2015-10-21 11:49

[物理学与PDEs]第2章第5节 一维流体力学方程组的 Lagrange 形式 5.2 Lagrange 坐标

Lagrange 坐标 $$\beex \bea &\quad 0=\int_\Omega\cfrac{\p \rho}{\p t}+\cfrac{\p}{\p x}(\rho u)\rd x\
·2015-10-21 11:48

[物理学与PDEs]第2章第5节 一维流体力学方程组的 Lagrange 形式 5.4 一维粘性热传导流体力学方程组的 Lagrange 形式

一维粘性热传导流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\p\rho}{\p t}+\cfrac{\p }{\p x}(\rho u)&=0,\\ \cfrac{\p u}{\p
·2015-10-21 11:42

[物理学与PDEs]第2章第5节 一维流体力学方程组的 Lagrange 形式 5.3 一维理想流体力学方程组的 Lagrange 形式

一维理想流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\p\rho}{\p t}+\cfrac{\p}{\p x}(\rho u)&=0,\\ \cfrac{\p u}{\p t}+u
·2015-10-21 11:42

[物理学与PDEs]第2章习题2 质量力有势时的能量方程

${\bf F}=-\n \phi$, 那么理想流体的能量守恒方程的微分形式可写为 $$\bex \cfrac{\rd}{\rd t}\sex{e+\cfrac{u^2}{}+\cfrac{p}{\rho
·2015-10-21 11:42

[物理学与PDEs]第2章习题1 无旋时的 Euler 方程

u}={\bf 0}$ 时, 理想流体的 Euler 方程可写为如下形式: $$\bex \cfrac{\p {\bf u}}{\p t}+\n \cfrac{u^2}{2}+\cfrac{1}{\rho
·2015-10-21 11:42

[物理学与PDEs]第2章第3节 Navier-Stokes 方程组

 当流体的压力 $p$ 及温度 $T$ 改变时, 密度 $\rho$ 变化很小. 此时可近似地把流体看作是不可压的, 而 $\rho=\const$.
·2015-10-21 11:41

[物理学与PDEs]第2章第4节 激波 4.1 间断连接条件

  对一维理想流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\p\rho}{
·2015-10-21 11:41

[物理学与PDEs]第2章第2节 粘性流体力学方程组 2.5 粘性热传导流体动力学方程组的数学结构

 粘性热传导流体动力学方程组可化为 $$\beex \bea \cfrac{\p \rho}{\p t}&+({\bf u}\cdot\n)\rho=-\rho \Div{\bf u}
·2015-10-21 11:39

[物理学与PDEs]第2章第2节 粘性流体力学方程组 2.4 粘性热传导流体动力学方程组

粘性热传导流体动力学方程组: $$\beex \bea \cfrac{\p \rho}{\p t}+\Div(\rho{\bf u})&=0,\\ \rho \cfrac{\rd {\bf u}
·2015-10-21 11:39

[物理学与PDEs]第2章第2节 粘性流体力学方程组 2.6 一维粘性热传导流体动力学方程组

一维粘性热传导流体动力学方程组: $$\beex \bea \cfrac{\p\rho}{\p t}+\cfrac{\p }{\p x}(\rho u)&=0,\\ \cfrac{\p u}{\
·2015-10-21 11:39
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